Магнетотермоэлектрический термоэлемент
Является разновидностью термопарного элемента (рис.3.1), в котором различие термоЭДС в ветвях или рост добротности достигается при воздействии магнитным полем. Для расчета параметров охлаждающего магнитотермоэлектрического термоэлемента могут быть использованы выражения для обычного термопарного элемента (раздел 1.1), если положить а1 = а1(Н), а2 = а2(Н), а1 = а1(Н), а2 = o2(H), к1 = к1(Н), к2 = к2(Н) - соответствующие значения термоЭДС, электро- и теплопроводности материалов ветвей термоэлемента в магнитном поле.
Повышенный интерес к магнетотермоэлектрическим охлаждающим элементам вызван возможностями существенного увеличения добротности термоэлектрических материалов в магнитном поле [92]. Рост магнетотермо- электрической добротности ZMTE обусловлен изменением спектра носителей тока в магнитном поле, влиянием вторичных термомагнитных эффектов [89, 132] и др. По этой причине гальваномагнитная добротность становится существенно зависящей от геометрических размеров ветви термоэлемента. Это обстоятельство существенно осложняет расчет термоэлементов и вызывает противоречивые требования при межкаскадном согласовании, удовлетворении условиям достижения оптимального тока и выборе геометрических размеров для обеспечения максимального значения ZMTE.